1.組合核磁振動測井儀(CMR)
CMR測井儀利用具有強磁性的永磁體產生靜磁場，將磁體放入井中，在井外地層中建立壹個比地磁場強度大1000倍的均勻磁場區。天線發射自旋回波脈沖序列(CPMG)信號並接收地層的回波信號。CMR原始數據由壹系列自旋回波幅度組成，處理後得到T2弛豫時間分布。T2分布是主要的測井輸出，通過它可以得到孔隙度、束縛流體飽和度、自由流體飽和度和滲透率。
CMR為小型滑片式儀表，連接長度4.33 m，重量148 kg，額定溫度177℃，額定壓力138 MPa。其結構和截面見圖5-54。
CMR必須使用弓形彈簧、偏心或動態卡尺來測量偏心。探測器極板的最大寬度為5.3英寸，帶滑套的弓形彈簧的最大總直徑為6.6英寸。
對於壹般鉆孔條件，建議最小鉆孔直徑為6.25英寸。當井眼條件良好時，CMR可以在5.785英寸以下的井眼中測井。
(1)CPMG脈沖序列參數的選擇
核磁共振測量是周期性的，不是連續的。測量周期由等待時間和自旋回波采集周期組成。采集時間比等待時間短得多。在等待期間，氫原子核返回到儀器磁場的方向。等待時間取決於孔隙流體的T1。在采集期間，儀器的發射線圈快速發出自旋回波。定期收集回聲(回聲間隔)。
等待時間、收集的回波數量和回波間隔稱為脈沖序列參數。這些參數決定了核磁共振測量，必須在測井前進行解釋。參數的優化選擇與巖性和流體類型有關，也與CMR儀器是連續測量還是點測量有關。
圖5-54實驗脈沖核磁共振儀
1)測量周期。為了校正電子電路的偏置，自旋回波序列成對收集，稱為相位交替對。
獲取相位交替對的總周期時間為
地球物理測井
其中TW是等待時間，s；NE是回聲數；TE是回聲間隔，s。
長周期時間可以提高CMR測井的準確性。但對於環境變化大的井，周期長導致測速低，測點停留時間長。
2)速度測量。在連續測井中，調整儀器測量速度，保證在井下每個采樣率段(通常為6 in，即15.24 cm)完成壹個新的測量周期。最大測井速度為
地球物理測井
圖5-55顯示了最大速度測量值與等待時間和收集到的回波數之間的關系。大多數CMR測井速度在45.7 ~ 183 m/h之間，在約束流體測井模型下，速度測量可達244 m/h以上。
3)脈沖參數選擇的約束條件。①回聲間期。為了提高測量快速衰減組分(即小孔隙和高粘度石油)的靈敏度，CMR測井通常采用最小回波間隔(0.28 ms)。隨著硬件的改進，期望的最小回聲間隔減小。為了增強擴散弛豫，回聲間隔也增加了。這適用於沒有大量微孔的純地層。為了保持對小毛孔的敏感性，回波間隔很少超過1 ms②回波數。采集到的回波靈敏度為200，300，600，1200，1800，3000，5000，8000。當回波間隔為0.28 ms時，對應的采集時間分別為0.056 s、0.084 s、0.17 s、0.34 s、0.50 s、0.84 s、1.40 s和2.24 s。連續測井期間收集的最大回波數通常為1800。計算機模擬和現場經驗表明，回波數增加引起的CMR孔隙測井變化可以忽略。③等待時間。理想情況下，等待時間足夠長，以完全極化氫原子核。因為不完全極化的氫對自旋回波幅度的貢獻是不完全的。實際上，等待時間受到井場效率要求的限制，不完全極化應該被校正。壹般等待時間比孔隙流體平均T1長3倍。④最短等待時間。由於發射線圈帶寬比的限制，最小等待時間約為采集時間的兩倍。實際上，這不是壹個限制，因為等待時間和采集時間都由孔隙流體(T1和T2)的弛豫時間控制，並且具有長T2的孔隙流體也具有長的T1，因此需要長的等待時間。
圖5-55最大速度測量值與等待時間和收集的回波數量之間的關系
4)參數選擇。脈沖序列參數的選擇基於前期工作計劃和現場測量。
初步工作計劃包括估算侵入帶孔隙水和烴類(原始烴類或油基泥漿)的平均弛豫時間(平均值T1)。對於壹般的儀器操作，等待時間大約是這兩個T1的較大值的四倍。
當估計孔隙流體的弛豫時間時，通常假設巖石是水潤濕的。在這種情況下，碳氫化合物以體積速率松弛，並且根據儲層條件下的粘度來估計油的體積松弛。氣體的體積弛豫與儲層溫度和壓力有關。T1與T2和流體粘度的關系曲線見圖5-49。
脈沖序列檢測通常是在生產層段長等待時間測井後，用短等待時間重復測井來實現的。產生精確CMR孔隙度和小極化校正(例如，小於2 p.u)的最短等待時間用於主要測井。
在壹個區域或地層中進行幾次CMR測井後，通常可以確定最佳順序。該序列可用於後續的CMR記錄。
以下是壹些已成功用於現場測試的預定義脈沖序列。
a中到高粘度油(大於4 mPa·s)的儲層。中高粘度油的T1值相對較短，CMR脈沖序列主要根據孔隙水的T1來選擇。
孔隙水的T1由表面松弛決定，隨孔隙大小和巖性而變化。碳酸鹽巖的表面弛豫比砂巖弱，需要較長的等待時間。當巖石具有大孔隙時(如多孔碳酸鹽巖)，弛豫時間接近體積水的值(作為已知的溫度函數)。然而，CMR儀器檢測到侵入帶，其中的原生水被鉆井泥漿濾液取代。由於濾液中有溶解的順磁性離子，體積泥漿濾液的T1降低。
實際上，很難確定孔隙水的T1的值，因此脈沖序列取決於適用於大多數地下環境的最小循環時間。根據經驗，連續測井推薦的脈沖序列如表5-3所示。表中第二列是油的粘度閾值，需要很長的等待時間。如果儲層含有特別大的孔隙(例如高滲透率、疏松砂巖和多孔碳酸鹽巖)，也需要很長的等待時間。
表5-3常規連續測井
b .低粘度油(小於4 mPa·s)的油藏。當儲層含有輕質油或使用油基泥漿鉆井時，根據油的T1確定CMR脈沖序列。它需要很長的等待時間和很慢的速度測量。表5-4顯示了MAXIS測井軟件中預定義的脈沖參數。如果已知儲層條件下的油粘度，則必須校正該序列的等待時間。此時從圖5-49估計出平均值T1，等待時間設為3T1。當井眼條件允許使用更高的速度測量時，推薦使用9英寸的采樣率，速度測量增加了1.5倍。
表5-4 Maxis測井軟件中預定義的脈沖參數
C.含氣儲層。在潛在的含氣層中，CMR測井的主要應用是識別傳統測井曲線(如中子密度)中未顯示的氣層。CMR孔隙度低估了氣藏的孔隙度。原因如下:氣體的氫指數明顯小於1；在較寬的溫度和壓力範圍內，氣體的長度為t 1(3s以上)，因此在連續測井中不能完全極化。由於擴散，氣體T2很短(約400 μs)。因此，T1/T2的高比值使得偏振校正無效。
氣體信號的幅值為
地球物理測井
其中:HI是氣體氫指數；Vg為侵入域的氣體體積，p.u；T1效應是極化氣體在等待時間內的部分影響，即1-exp(-TW/t 1g)(t 1g是氣體的t 1；Tw是等待時間)。
在許多環境中，氣體信號太小而無法檢測，這發生在淺層地層(氣體氫指數太小)和低到中等孔隙地層(含有少量殘余氣體體積)。在這些地層中，最有效的方法是等待時間相對較短的測井，只要有足夠的時間來極化水(例如，砂巖或碳酸鹽巖序列)。這使得氣體信號的幅度最小，CMR孔隙度的降低可能是由於氣體的影響造成的。
在深層高孔隙度地層中，氣體信號可能大於3 p.u或4 p.u。在這些地層中，單個CMR測井可以通過改變等待時間和回波間隔來識別含氣層。
這樣，通過改變等待時間來改變T1的分布。第壹次測井完全極化水的等待時間(如砂巖或碳酸鹽巖層序)。第二次測井使用較長的等待時間來增加氣體信號的幅度。因此，可以通過二次測井獲得的CMR孔隙度增量來識別氣層。應選擇第二次測井的等待時間，以獲得至少4p.u的額外氣體信號。額外氣體信號計算如下:
地球物理測井
其中T1w是第壹次日誌記錄的等待時間；T2w是第二次測井的等待時間；T1g是氣體的T1。
在良好的環境下，可以通過處理從具有不同回波間隔的兩個測井記錄中收集的自旋回波序列來計算孔隙流體的擴散系數(Flaum等人，1996)。然後可以通過其與油和水相關的高擴散系數來識別氣體。4 p.u的最小氣體信號是期望值，所需的等待時間由等式(5-42)計算。通常，最小等待時間為4秒或5秒，兩次登錄使用相同的等待時間。表5-5中的脈沖序列已成功地用於計算幾種高孔隙度砂巖的擴散系數。
表5-5不同回波間隔的測井
D.束縛流體。束縛流體具有較低的T1，在砂巖中通常小於50 ms，在碳酸鹽巖中通常小於150 ms。因此，通過短等待時間和高速測量獲得束縛流體的測井曲線。束縛流體測井推薦參數見表5-6。
表5-6束縛流體測井
5)現場測量參數的選擇。進行點測量是為了提高CMR孔隙度測井的精度，獲得詳細的T2分布。測量原理與連續測井相同，但點測周期沒有限制。通常，與連續測井相比，較長的等待時間用於收集更多的回波。表5-7給出了預先定義的砂巖、碳酸鹽巖和輕油/油基泥漿的脈沖序列。
表5-7現場測量的脈沖序列
(2)信號處理
在研制CMR儀器的同時，必須設計壹種經濟、完整的數據采集和信號處理方法來分析CPMG脈沖序列中采集的數百個自旋回波幅度值。信號處理主要是計算T2分布曲線。
在儀器開發的早期，人們認識到反演方法不適合於CMR測井數據的實時處理。尤其是連續T2分布的實時計算，需要多臺計算機來完成大量采集數據的計算。由於壹個由數百個自旋振幅組成的自旋回波序列只包含幾個線性相關的參數，而核磁共振測得的巖心參數是近似線性的，所以自旋回波數據具有冗余性，可以壓縮成幾個值而不丟失信息。通過使用現場計算設備收集的壓縮數據，可以實時計算T2分布。
數據壓縮算法必須能夠適應和兼容實時數據采集和處理環境。井下數據壓縮使用儀器電子箱中的數字信號處理芯片，需要壹種快速的壓縮算法。井下數據壓縮減少了對遙測能力以及磁盤和磁帶存儲的需求。未壓縮的數據也可以傳輸到地下，存儲在磁盤中進行後期處理。發展了壹種新的反演和相關數據壓縮算法——窗口處理算法。
通過確定預選T2值處的信號幅度來計算T2分布。然後從振幅擬合曲線以顯示連續函數。預選的T2值在T2min和T2max之間的對數坐標上等距分布。預選T2值的數量是分布中分量的數量。
T2計算和測井曲線輸出首先選擇壹組處理參數:多指數松弛模型中的分量數；T2最大值T2max和T2最小值T2min在計算的T2分布中；自由流體的截止值；輸入t 1/T2；泥漿濾液的松弛時間。輸入上述參數，計算T2分布、自由流體和束縛流體的孔隙度相對數量、平均弛豫時間。
1)個組件。對現場數據的模擬和處理表明，如果至少使用10個分量模型，分量數對CMR測井輸出的影響可以忽略。為了獲得平滑的T2分布，必須增加更多的元件。通常，30個組件模型用於連續測井，50個組件模型用於點測量。
2)T2min .根據測量對短弛豫時間的固有敏感性，確定最小T2值，該值與測量的回波間隔有關。當回波間隔為0.28 μs時，T2min為0.5 μs..
3)T2max .T2max值的選擇是在T2分布中的最長弛豫時間和測量可分辨的最長弛豫時間之間的折衷，後者是根據采集時間(即采集回波的個數和間隔)確定的。仿真結果表明，在合理的範圍內，CMR測井輸出對T2max值不敏感。對於600 ~ 1800回波的連續測井，T2max需要3000μ s..點測量壹般采集3000 ~ 8000個回波，T2max設置為5000μ s..
4)T1/T2比值。偏振校正需要T1/T2。當儲層含有粘性油時，T1/T2推薦為2。當輕油存在時，T1/T2增加到3。
(3)校準和校正
在車間裏，使用含有氯化鎳稀釋劑的混合物來完成精確校準。溶液的信號幅度代表標準的100 p.u
電子校準在測量周期的等待時間內完成。在此期間，壹個小信號被發送到位於天線上的測試線圈。信號由天線收集和處理，然後信號幅度用於校正由工作頻率、溫度和周期性介質電導率引起的系統增益變化。
信號幅度必須通過溫度、磁場強度(磁場強度隨溫度和附著在磁體上的金屬碎屑的量而變化)和流體氫指數進行校正(當地層水或泥漿濾液的鹽度高時，這種校正非常重要)。
圖5-56 MRIL儀器框圖
此外，CMR測井必須校正氫核的不完全極化。
(4)測井質量控制
測井質量控制包括:儀器定位、采樣率和速度測量、疊加和精度、儀器調諧、泥漿濾液弛豫時間等。
2.磁共振(成像)測井(MRIL)
(1)儀器描述
MRIL儀器由三部分組成:壹個探頭(長8英寸，直徑4.5英寸或6.0英寸)；壹個長度為13英尺、直徑為3.626英寸的電子電路接頭和壹個長度為10英尺、直徑為3.626英寸的儲能接頭(圖5-56)。
該儀器的探頭由永久磁鐵、調諧射頻(RF)天線和用於測量RF磁場幅度的傳感器組成。磁場呈圓柱形對稱，磁力線指向地層，磁場的振幅與徑向距離的平方成反比。調整射頻磁場的形狀，使其符合磁場的空間分布，使射頻磁場和靜磁場相互垂直。這種結構形成圓柱形振動區域。其長度為43英寸(或24英寸，取決於射頻天線的張角)，額定厚度為0.04英寸。有兩種探頭可供選擇。直徑為6英寸的標準探頭用於直徑為7.785 ~ 12.25英寸的鉆孔。直徑為4.5英寸的小井眼探針用於直徑為6.0 ~ 8.5英寸的鉆孔。儀器工作頻率為650~750 kHz，* *振動區域半徑為19.7 ~ 21.6 cm(針對標準探頭)。
儀器是數字化的，原始回波按照載波數字化，後續所有濾波和檢測都在數字域實現。
(2)儀器特性
1)多頻操作。MRIL的C型儀器具有靈活的頻率轉換特性，可以從壹個頻率跳到另壹個頻率。對於17×10-4 T/cm的額定磁場梯度，15 kHz的頻率跳變對應0.23 cm的* * *振動區半徑變化，設計還支持兩個頻率同時測量。雙頻測量的幾何示意圖見圖5-57。
2)測量低電阻井。低阻抗井相當於射頻天線上的壹個負載，負載常以天線因子q表示，在直徑8.5英寸的井眼中，RM > 10ω·m的淡水泥漿井眼中天線q值為100；但在Rm = 0.02ω·m的井眼中，q值變成了7，低q值對MRIL的信號質量有不良影響。
3)高信噪比(SWR)。當測量頻率為725 kHz時，在淡水泥漿的井眼環境中，儀器的單回波信噪比(SWR)為70∶1。多次回波提高了計算結果的信噪比，自由流體指數的信噪比為240∶1。
4) AM和PM功能。C型儀器為每個回波提供完整的振幅和相位調制。
5)測速快。速度測量取決於MRIL單次實驗輸出的信噪比、期望的測井精度縱向角度和地下T1允許的測量周期時間Tc。在單個* * *振蕩器中，恢復時間TR必須滿足以下要求:
圖5-57 MRIL雙頻測量示意圖
地球物理測井
由於多頻操作，周期時間比用於標準化的頻率數的T2稍長。在雙頻工作情況下，TC=TR/2。在T1=500 ms、1000 ms和2000 ms條件下，地層極化完全恢復對應的周期為750 ms、1500 ms和3000 ms，根據測井環境的不同，C型儀器的速度約為B型儀器的4.4 ~ 14.4倍。
6)高垂直分辨率。通過減小RF天線的縱向角度，可以獲得更高的分辨率。目前探頭的設計角度是43 in，C類儀器可以兼容更小的角度(24 in)。
(3)脈沖參數的選擇
MRIL使用CPMG脈沖序列測量T2。CPMG的脈沖參數選擇方式與CMR基本相同。
圖5-58雙頻MRIL探頭和探測區的橫截面圖
C型儀器在每個測深點的回波間隔約為1 ms，記錄的回波串為:淡水泥漿鉆孔中約1200個回波；含鹽水泥漿的鉆孔中約有300 ~ 500個回波。
(4)MRIL的垂直分辨率和信噪比。
核磁共振儀的縱向分辨率由永久磁場和射頻磁場的形狀控制，即由磁體和射頻天線的物理尺寸控制。理論上，MRIL儀器的探測體積是壹個圓環(圖5-58)，圓環的大小受射頻天線張角的影響。
MRIL數據的縱向分辨率和信噪比不僅受核磁共振的物理特性和傳感器設計的控制，還與數據采集和處理過程有關。C類儀器的工作模式為雙頻雙相交替模式。脈沖序列為:頻率2，原始相位；頻率1，原相位；頻率1，反相；頻率2，異相。相位交替改變了核磁共振回波的符號，而幹擾信號的相位保持不變。通過改變所有回波的符號並將所有測量值相加，相幹幹擾被消除。根據井眼環境，在回波數據轉換完成之前，需要進行額外的平均以提高信噪比。對井場或後續處理應用過濾技術進行後續處理。
利用時間序列分析方法，通過對特定井段內的兩個或多個測井數據進行對比，可以定量地評價縱向分辨率和信噪比。分別在0.9 m min-1+0、3.0 m min-1+0和9.1 m min-1重復測井得到三對測井曲線，通過時間序列分析計算相關系數與信噪比和空間頻率的關系。平均低頻信噪比特性見表5-8。
表5-8
(5)儀器校準和環境影響
C型MRIL用100%標準水校準，標準水裝在壹個高1 m，長2 m，寬1 m的屏蔽容器中(工作在調幅頻段)。改變井眼負載的方法是添加井眼流體或增加射頻天線的電阻。在存在鉆孔負載的情況下，通過與已知標準水的簡單指數衰減進行比較來校準回波幅度。這臺儀器需要重新校準。此外，在井場，測井前和測井後，都要用標準探頭校準電子線路，記錄儀器的所有參數，並與標準值進行比較。
對於新的24英寸角度的MRIL儀器，可以看出，24英寸角度的儀器在采集數據進行野外曲線的時間序列分析時，數據顯示出明顯的層邊界，可以區分薄層。時間序列分析結果見表5-9。與表5-8中43英寸張角的結果相比，24英寸張角的垂直分辨率有所提高。低頻信噪比和低頻信噪比沒有區別。根據簡單的幾何推理，我們預測24英寸張角的信噪比要降低2.5 dB。而這種信噪比的降低與測速無關。試驗井的時間序列分析表明，信噪比降低到5 dB以下。
表5-9
核磁共振回波的幅度隨著地層溫度的升高而減小，地層溫度與校準溫度的比值用於校正回波輸出。MRIL產量對烴類密度比較敏感，因此需要校正溫度和壓力對液態烴密度的影響。天然氣可以降低MRIL的孔隙度，但這是無法糾正的。
(2)信號處理和輸出
MRIL測得的原始數據就是接收到的回波串，如圖5-59所示。它是找到各種參數和應用的基礎。
目前C型儀器采用的信號處理方法是從原始回波串中提取T2分布譜(如圖5-60所示)。
對於多孔系統，可能有多個弛豫分量T2i，每個回波都是多個弛豫分量的整體效應。通常，回波串的衰減率呈現雙指數或多指數特征；因此，回波幅度可以看作是多個指數分量的和。
地球物理測井
式中:ai為第I個橫向弛豫時間對應的回波幅度；T2i為第I個橫向弛豫時間；n是劃分T2i的個數，通常n是8。
圖5-59 MRIL測得的回聲弦
回聲串由壹組固定的T2松弛(4毫秒、8毫秒、16毫秒、32毫秒、64毫秒、128毫秒、256毫秒和512毫秒)來擬合。這樣的壹組核磁共振測量信號(echo) Aj(t)(其中m，m > n)可以得到壹組超定方程組，方程組的最小二乘解可以得到壹組對應於T2i固定劃分的ai，插值平滑後可以得到T2分布譜。每個圈定的T2對應壹部分孔隙，所有T2分量ai求和標定得到φNMR；FFI是T2大於或等於32 ms的孔隙之和，φ FFI是通過對T2大於截止值的ai之和進行縮放(歸壹化)得到的；BVI是對應於4ms、8ms和16ms的T2值的部分孔隙的總和，φbvi是由T2小於截止值的ai的總和通過縮放(歸壹化)獲得的。
圖5-60自旋回波序列的多重指數擬合和T2分布譜
通過合理設置MRIL的測量參數TR和TE，測量兩組或多組回波串，得到不同的T2分布譜。通過光譜差異或光譜偏移處理，可以定性地識別儲層中的流體類型。
(3)核磁共振振動測井的測量模式(MRIL-C儀器)
1.標準T2測井
提供壹般儲層參數，如有效孔隙度、自由流體體積、束縛流體體積、滲透率等。
壹般選擇等待時間TW = 3 ~ 4 s，標準回波時間間隔Te=1.2 ms，回波數Ne≥200。
2.雙TW測井
根據油、氣、水不同的弛豫響應特征，可以通過測量不同的等待時間TW來定性識別流體性質:
等待時間短TWS:水信號可以完全恢復，碳氫化合物信號不能完全恢復；
等待時間長TWL:水信號可以完全恢復，碳氫化合物信號也可以完全恢復。
對兩種等待時間(TWS和TWL)測得的T2分布進行相減，可以基本消除水的信號，留下壹些烴類的信號，從而達到識別油氣層的目的。
3.雙TE測井
地球物理測井
式中:T2CPMG為CPMG脈沖法測得的弛豫時間；d是地層流體的擴散系數；g是磁場梯度；TE是回聲間隔；γ是氫原子核的旋磁比。
從上式可以看出，增加回波間隔te會導致T2減小；並且T2分布將向減小的方向移動(移動頻譜)。由於油、氣、水的擴散系數不同，在MRIL-C測井儀梯度磁場中對T2分布的影響也不同。利用長、短時TE測井，油、氣、水的T2分布都有不同程度的變化，因此可以定性地識別流體性質。
(4)核磁共振振動測井的測量模式(MRIL-P儀器)
測量模式是測井過程中控制儀器的壹系列參數。MRIL-P測井儀有四種基本的測量方法，根據不同的參數組合成77種測井模式。
1.DTP模式
對於等待時間TW和粘土結合水模型。分為五個頻段，兩組測量方法(A，PR)。在第四個頻段上有PR信號(TE=0.6 ms，NE=10，TW=0.02 s)，* * *采集八組回波串計算粘土束縛水體積。在0 ~ 3頻段，是壹組信號(TE和TW自定義)，* * *采集16 TW信號。每個周期有24個回聲字符串。該方法主要用於計算總孔隙度和有效孔隙度；確定可動流體體積、毛管束縛流體體積、粘土束縛流體體積和滲透率等參數。
2.DTW模式
也稱為雙TW模式。該模式采用五個頻段和三組測量模式(A、B、PR)。在頻段4，有PR信號(TE=0.6 ms，NE=10，TW=0.02 s)，采集* * *個回波串，計算粘土束縛水體積。A組和B組在0 ~ 3頻段共采集到16個信號。A組和B組的回波間隔TE相同，等待時間TW不同，A組和B組之間的等待時間TWL較長，B組和A組之間的等待時間TWS較短..每個周期* * *有40個回波串，根據不同等待時間的T2譜可以識別油氣。
3.DTE模式
也稱為雙TE模式。該模式采用五個頻段和三組測量模式(A、B、PR)。在頻段4，有PR信號(TE=0.6 ms，NE=10，TW=0.02 s)，采集* * *個回波串，計算粘土束縛水體積。A組和B組的16信號采集在0 ~ 3個頻段，A組和B組* * *等待時間TW相同，回波間隔TE不同。A組是短程往返的波音TES，B組是帶有***40個回波串的遠程往返電話。其主要目的是利用兩個不同回波間隔的數據進行擴散加權和氣體檢測。
4.DTWE模式
也稱為dual TW+ dual TE模式。該模式采用五個頻段和五組測量模式(A、B、D、E、PR)。在頻段4，有PR信號(TE=0.6 ms，NE=10，TW=0.02 s)，采集* * *個回波串，計算粘土束縛水體積。在0 ~ 1頻段采集8組A、B信號，在2 ~ 3頻段采集8組D、E信號，其中A、B為短TE雙TW模式，D、E為長TE雙TW模式。***40個回顯字符串。包括雙TE和雙TW測井，壹趟就能獲得全部信息，大大提高了工作效率。
在實際測井過程中，確定基本測量模式後，根據不同的測量參數，從77種測量模式中選擇合適的模式進行測井。表5-10列出了10常用的測量模式參數。
表5-10 10測量模式的常用參數